ランキン渦

ランキン渦またはランキンの結合渦（英: Rankine's combined vortex）とは、渦度分布の一様な中核部分と、その外側の渦なしの部分からなる渦である^[1]。日常的に水面などに見られる渦^[2]を流体力学で考察する際に、単純化された近似モデルとして使われる。

概要　

ランキン渦が考察の対象とするのは、自由表面を持つ水が鉛直軸の周りに回転している状況である。水面には大気圧 $p_{\infty }$ がかかっているとする。

また、次の仮定を行う：

これを、半径 $a$ の円内に渦度 $\omega$ が一様に分布し、円外は渦なしであるものと考えると、渦の中心から半径 $r$ の位置の速度 $v$ は円周方向成分のみを持ち、

v(r)={\begin{cases}{\dfrac {\omega }{2}}r,&\quad (r<a),\\{\dfrac {\omega }{2}}{\dfrac {a^{2}}{r}},&\quad (r>a)\end{cases}}

となる^[1]。一方、圧力 $p$ は、高さを $z$ で表すと次のように表される^[3]：

p(r,z)={\begin{cases}{\dfrac {\rho }{8}}\omega ^{2}r^{2}-\rho gz,&\quad (r<a),\\{\dfrac {\rho }{8}}\omega ^{2}a^{2}\left(2-{\dfrac {a^{2}}{r^{2}}}\right)-\rho gz,&\quad (r>a)\\\end{cases}}

ここで $\rho$ は流体の密度、 $g$ は重力加速度である。

無限遠での水面の高さを $z=0$ とすると、自由表面の圧力 $p_{\infty }$ は $z=0,r\rightarrow \infty$ での圧力に等しいから

p_{\infty }={\frac {\rho }{4}}\omega ^{2}a^{2}

が成り立ち、これを用いて上式を書き換えれば、

p(r,z)={\begin{cases}{\dfrac {p_{\infty }}{2}}{\dfrac {r^{2}}{a^{2}}}-\rho gz,&\quad (r<a),\\{\dfrac {p_{\infty }}{2}}\left(2-{\dfrac {a^{2}}{r^{2}}}\right)-\rho gz,&\quad (r>a),\\\end{cases}}

と表される。

水面の形は、上式で $p=p_{\infty }$ となる高さ $z$ であるから、

z|_{p=p_{\infty }}(r)={\begin{cases}-{\dfrac {p_{\infty }}{\rho g}}\left(1-{\dfrac {r^{2}}{2a^{2}}}\right),&\quad (r<a),\\-{\dfrac {p_{\infty }}{\rho g}}{\dfrac {a^{2}}{2r^{2}}},&\quad (r>a)\end{cases}}

と得られる。したがって水面は、渦の中では回転放物面の形を持ち、渦の外では $r^{2}$ に反比例するようなくぼみとなる。くぼみの最深点は

z|_{p=p_{\infty },r=0}=-{\frac {p_{\infty }}{\rho g}}=-{\frac {\omega ^{2}a^{2}}{4g}}

で与えられ、渦度 $\omega$ と渦の半径 $a$ の積（＝渦の周辺での流速）の2乗に比例する。