分圧回路

分圧回路（ぶんあつかいろ）または分圧器（ぶんあつき）とは電気回路において、印加された電圧を所定の比で分割する回路、または、機器である。

分圧するための素子として抵抗器の他、インダクタやコンデンサを用いる場合もあり、直流回路、交流回路に対して同様に適用できる。

抵抗分割の法則

2本の抵抗器による分圧回路

与えられた電圧を複数の抵抗を直列接続した回路に接続すると、各抵抗には与えられた電圧に対して抵抗値に比例した電圧がかかる。これを分圧則、分圧の定理という。

最も簡単な分圧回路は、右図のように2つの抵抗器$R_{1}$、$R_{2}$で構成される。

$R_{1}$と$R_{2}$の直列回路に印加した直流電圧$V_{in}$によって電流$I$が流れる。このとき各抵抗にかかる電圧$V_{1}$、$V_{2}$はオームの法則によりそれぞれ、

$V_{1}=R_{1}I$

$V_{2}=R_{2}I$

である。ここで、電流$I$は

$I={\frac {V_{in}}{R_{1}+R_{2}}}$

であるから、分圧回路の出力電圧$V_{out}$は

$V_{out}=V_{2}={\frac {R_{2}}{R_{1}+R_{2}}}V_{in}$

となる。

また、当初の結果から、それぞれの抵抗にかかる電圧はその抵抗の抵抗値に比例するので、

$V_{1}:V_{2}=R_{1}:R_{2}$

であり、これを分圧比という。

分圧則（分圧の定理）
$V_{1}:V_{2}:V_{3}=R_{1}:R_{2}:R_{3}$

さらにこの結果を用いれば、n個の直列抵抗で分圧したとき、k番目の抵抗にかかる電圧は、

$V_{k}={\frac {R_{k}}{\sum _{i=1}^{n}R_{i}}}V_{in}$

であり、分圧比は、

$V_{1}:V_{2}:\cdots :V_{n}=R_{1}:R_{2}:\cdots :R_{n}$

となる。

交流電圧の分圧

2つのインピーダンス素子による分圧回路

直流電圧を分圧するのと同様に、交流電圧でも同様に考えることができる。この場合、電圧や電流、分圧に用いるインピーダンス素子（抵抗・インダクタ・コンデンサ）を複素数の領域に拡張して行う。

上記の直流電圧の場合と同様に、2つのインピーダンス素子$Z_{1}$、$Z_{2}$で構成することを考える。

$Z_{1}$と$Z_{2}$の直列回路に印加した交流電圧$v_{in}$によって電流$i$が流れる。このとき各抵抗にかかる電圧$v_{1}$、$v_{2}$は交流回路におけるオームの法則によりそれぞれ、

$v_{1}=Z_{1}i$

$v_{2}=Z_{2}i$

である。ここで、電流$i$は

$i={\frac {v_{in}}{Z_{1}+Z_{2}}}$

であるから、分圧回路の出力電圧$v_{out}$は

$v_{out}=v_{2}={\frac {Z_{2}}{Z_{1}+Z_{2}}}v_{in}$

である。

抵抗器とコンデンサによる分圧回路

例えば、$Z_{1}$が抵抗$R$、$Z_{2}$がコンデンサ$C$（インピーダンスは${\tfrac {1}{j\omega C}}$）の場合は図のようになり、出力電圧$v_{out}$は、入力電圧の角周波数を$\omega$とすれば、

${\begin{aligned}v_{out}&={\frac {Z_{2}}{Z_{1}+Z_{2}}}v_{in}\\&={\frac {\frac {1}{j\omega C}}{R+{\frac {1}{j\omega C}}}}v_{in}\\&={\frac {1}{1+j\omega CR}}v_{in}\end{aligned}}$

となる。この分圧回路は角周波数が小さければ$v_{out}$は大きく、角周波数が大きければ$v_{out}$が小さくなるローパスフィルタである。なお、入力電圧と出力電圧では位相が異なることに注意が必要である。この場合、電圧に対する電流の位相差$\theta$は、

$\theta =\tan ^{-1}({\frac {1}{\omega CR}})$

で与えられ、電圧よりも電流の位相が進む。

倍率器

電圧計と倍率器による測定範囲の拡大
点線内は測定器の指示部および内部抵抗$r$、倍率器は$R$

→「抵抗器 § 直列抵抗器（倍率器）」も参照

電圧測定器では、分圧回路を適用して電圧測定範囲を拡げることができる。この場合は付加する抵抗を倍率器と呼ぶ。

右図において、点線内の電圧測定器（検流計G）のフルスケールは$V_{1}$、その時に流れる電流は$I$、測定器の内部抵抗は$r$とする。

この測定器を所定の倍率の高電圧を測定できるようにするためには、測定電圧を印加したときに流れる電流が$I$以下であることが必要である。そのために外部に抵抗$R$を接続する。フルスケールを所定倍率に設定するとき、フルスケールでは流れる電流は等しいので

$I={\frac {V_{1}}{r}}={\frac {V_{1}+V_{2}}{r+R}}$

になるように設定する。例えば10倍の電圧をフルスケールで測定するためには、$V_{1}\times 10$が$V_{1}+V_{2}$に相当するので、

${\frac {V_{1}}{r}}={\frac {10V_{1}}{r+R}}$

$\therefore r+R=10r$

$\therefore R=9r$

にすればよい。

参考文献

• 電気用語辞典編集委員会 編『電気用語辞典』（新版）コロナ社、1982年6月。ISBN 4-339-00411-1。 
• 庄喜之『テキスト 電気回路』共立出版、2012年9月。ISBN 978-4-320-08568-8。 
• 黒木修隆 編『電気回路I』オーム社〈OHM大学テキスト〉、2012年9月。ISBN 978-4-274-21254-3。 
• 橋本洋志『電気回路教本』（第2版）オーム社、2019年11月。ISBN 978-4-274-22451-5。 
• 新海健、緒方将人、松永真由美『ポイント整理 電気回路-LTspiceで回路シミュレーション-』コロナ社、2022年3月。ISBN 978-4-339-00979-8。 
• 柴田尚志『電気回路I』 3巻、コロナ社〈電気・電子系教科書シリーズ〉、2006年4月。ISBN 978-4-339-01183-8。 

関連項目

• ポテンショメータ
• ホイートストンブリッジ
• 分流の法則