利用者:JAlone/sandbox

http://www.ncvc.go.jp/cvdinfo/pamphlet/obesity/pamph03.html

https://www.msdmanuals.com/ja-jp/%E3%83%97%E3%83%AD%E3%83%95%E3%82%A7%E3%83%83%E3%82%B7%E3%83%A7%E3%83%8A%E3%83%AB/09-%E6%A0%84%E9%A4%8A%E9%9A%9C%E5%AE%B3/%E8%82%A5%E6%BA%80%E3%81%8A%E3%82%88%E3%81%B3%E3%83%A1%E3%82%BF%E3%83%9C%E3%83%AA%E3%83%83%E3%82%AF%E3%82%B7%E3%83%B3%E3%83%89%E3%83%AD%E3%83%BC%E3%83%A0/%E8%82%A5%E6%BA%80

https://www.e-healthnet.mhlw.go.jp/information/food/e-02-001.html

https://www.juntendo.ac.jp/hospital/support/eiyo/patient/method/syokuji06.html

オンコサーミアとは、即ち、特殊な変調がされたRF波による深部ハイパーサーミアのことである。

加熱するという点では従来のハイパーサーミアと同じだが、癌細胞への特異的な加熱と細胞内外の温度差による細胞のアポトーシスを誘発させる点が大きく異なる。

http://anoda.web.fc2.com/oldpage/space/mlab16/mlab16.xml

https://pdfs.semanticscholar.org/d402/ba5f97884b7398ae2a1ff79136f9c1a03993.pdf

原理

オンコサーミアでは、フラクタル変調をされた10MHz帯RF波を利用する。

このRF波は癌細胞の以下の通常細胞との差異を利用し癌細胞のみを特異的に加熱される。

• 癌細胞周辺の導電率の増加・・・好気性反応を用いる通常細胞に対し嫌気性反応を用いるためにグルコースの流入が大きくなる結果起きる。
• 細胞外電解質の無秩序化・・・細胞結合せずに癌細胞が互いに独立しているために起きる
• フラクタル構造・・・無秩序に増える癌細胞は病理学的にフラクタル構造を持つ。

これらの特徴により腫瘍、とりわけ導電率の上がった細胞膜付近の細胞外液が特異的に加熱される。

これにより、

MandelbrotとVan Nessは、パワースペクトルの指数が非整数値をとり、フラクショナルブラウン運動と密接に関連することを強調するために、フラクショナルノイズ（フラクタルノイズと呼ばれることもある）を提案したが、この用語はほとんど使用されていない。

${\begin{array}{lcr}k_{z}&=&+i{\sqrt {k_{x}^{2}-4\pi ^{2}\lambda ^{-2}}}\\&=&+i\times 1/\lambda \times 2\pi {\sqrt {x^{2}-1}}\end{array}}$

$(ik_{z})^{-1}=\lambda /2\pi /{\sqrt {x^{2}-1}}$

超解像とは、回折限界を超えた分解能を可能にする技術のことを指す。

映像処理のほか、もっぱら光学の分野でこの言葉が用いられるが、実際には波の性質を持つ音波などでも同様の方法を行えることが多い。

手法としては使用している技術の性質から以下のように区分できる。

見かけの波長を小さくする方法・・・液浸、SIL

近接場光を利用するもの・・・NSOM、完全レンズ

非回折効果を用いるもの・・・ベッセルビーム

波の重ね合わせを用いるもの・・・超解像フィルター、スーパーオシロケーション

よくわからん・・・プラズモンレンズ

これらは複合して用いることが可能な場合もあり、近接場SILやエバンネッセントベッセルビームなどがある。

ベッセルビーム参考文献

http://eulersformula822.toypark.in/Electromagnetics14.html

ベッセルビーム型の表面プラズモンポラリトン

Nanofocusing of circularly polarized Bessel-type plasmon polaritons with hyperbolic metamaterials

http://pubs.rsc.org/en/content/articlehtml/2017/mh/c6mh00535g

以下に記述すべきか

--非回折ビーム一覧--

ベッセルビーム、

エアリービーム、

ウェーバービーム

マチュービーム

LRNB

カテゴリ新規作成...?

HMMメタマテリアル→BPPバルクプラズモンポラリトン→高空間周波数(エバネッセント波)

→エバネッセントベッセルビーム

ベッセルビームを使った場合とそうでない場合の到達距離と解像度は何で決定される？

波数はおよそ3倍にされた

365nm→100nm free-beamだと120nm by 数値シミュレーション

到達距離もだいたいそれくらい...?

ベッセルビームを使うと1/2λ→62nm , 0~100nmの間で保持

増幅を用いないスリットによるエバネッセント波→60nmスリット使用時,100nmでFWHM350nmに

スポット径が1/2ってとこ

0.43λって事例も

波数の干渉&建設的干渉(強めあい)

スーパーオシレーションと完全レンズの組み合わせ？？

負の屈折率の媒質を同心円状に配置、屈折率の違いで波数成分に違いが生まれる

うまくすると80/9=9mm??

波数が小さければ成分量も多い

外側に配置、内側に行くほど波数を大きく

or superdirective

指向性アンテナの小型化or共振化

超解像度イメージング（SR）は、撮像装置の解像度を向上させる技術の一種である。

超解像度撮像技術は、物理的な制約を回避するハードウェア的な方法と、得られた画像からより高い解像度の画像を生成するソフトウェア的な方法がある。

基本概念

超解像度を取り巻くアイデアのいくつかは根本的な問題を引き起こすため、当然、関連する物理的および情報理論的原則を考慮する必要がある。

回折限界光学機器が画像内で再現できる物理的物体の詳細は、光の波動性における回折や量子力学における光子の不確実性原理によってその物理的な定式化されている。

情報の転送は決してこの限界を超越することはできないが、この問題を巧みにすり替えたり、複合して用いることが出来る。

要するに、回折限界を"突破"するのではなく、"回避"しているのである。

分子レベルで、いわゆる近接場において、超解像を実現する手法では、マクスウェル方程式に矛盾していない。

回折限界の簡潔な表現が空間周波数によって与えられる。

フーリエ光学では、光分布は、技術的に空間周波数のフリンジ幅の範囲内で一連の格子光パターンの重ね合わせとして表される。

回折理論は、パターンが光学画像に撮像されない、すなわち転送されない上限であるカットオフ空間周波数を規定することが一般的に明示されている。

しかし、実際には、回折理論によって制限されているのは空間周波数の帯域であり、この一部をカットオフ空間周波数以上のものに置き換えることができ、これは物理法則に反しない。

回折限界の簡潔な表現が空間周波数領域で与えられる。フーリエ光学では、光分布は、技術的に空間周波数のフリンジ幅の範囲内で一連の格子光パターンの重ね合わせとして表される。回折理論は、パターン要素が光学画像に転写されない、すなわち解消されない上限であるカットオフ空間周波数を規定することが一般的に教示されている。しかし実際には、回折理論によって設定されるものは、通過帯域の幅であり、一定の上限ではない。遮蔽された空間周波数を超える空間周波数帯域がその内部で1つ置き換えられると、物理法則は破られません。これは、暗視野顕微鏡法では長い間実装されています。また、複数のバンドを重ね合わせたときに情報理論上のルールが破られることもなく、複数の露出中の物体の不変性の仮定、すなわちある種類の不確実性を別のものに置き換える必要がある[5] [6]。

情報超解像度という用語が、標準解像度限界内で画像の統計的処理からオブジェクトの詳細を推測する技術、例えば複数の露出を平均化する技術で使用されるときには、ある種類の情報（ノイズからの信号を抽出する）ターゲットが不変のままであるという前提）。

解決とローカライゼーション真の解決には、ターゲット（例：星またはスペクトル線は、単一または二重であり、通常、画像内に分離可能なピークを必要とする。ターゲットが単一であることが分かっている場合、その画像配光の重心（重心）を見つけることによって、その位置を画像幅よりも高い精度で決定することができる。超解像という言葉がこのプロセス[7]で提案されましたが、それに追いつかず、高精度定位手順は通常超解像と呼ばれます。

要約すると、スーパーレゾリューションとして現在分類されている画像形成装置の性能を向上させる技術的成果は、物理学と情報理論の法則によって課せられた範囲内で最大限に活用されます。

光、パラメーター

空間周波数

偏光

振幅 位相 光速

Features of phased array

At a construction site, a technician tests a pipeline weld for defects using an ultrasonic phased array instrument. The scanner, which consists of a frame with magnetic wheels, holds the probe in contact with the pipe by a spring. The wet area is the ultrasonic couplant that allows the sound to pass into the pipe wall.

• The method most commonly used for medical ultrasonography.

• Multiple probe elements produce a steerable and focused beam.

• Focal spot size depends on probe active aperture (A), wavelength (γ) and focal length (F). Focusing is limited to the near field of the phased array probe.

• • ${\text{Focal spot size}}=F\lambda /A$

• • ${\text{Near Field}}=A^{2}/4\lambda$

• Produces an image that shows a slice through the object.

• Compared to conventional, single-element ultrasonic testing systems, PA instruments and probes are more complex and expensive.

• In industry, PA technicians require more experience and training than conventional UT technicians.

nsPEF

近接場領域におけるスーパーゲイン

近年、超指向性を近接場領域で実現することで超解像を実現しようとする試みが行われている。

具体的な応用としては、ナノリソグラフィーなどナノテクノロジーに属するものから比較的低周波のRF波を用いた爆発物探知への利用など様々なものが考案されている。

実際に、1MHz(波長約300m)の電波を利用して5フィート(1.5m)内の物体を探知する超解像技術が開発されている。

http://home.catv.ne.jp/dd/pub/c-at/rota.html#2 ロトベーターの断面積はガウス型

$S(r)=S(0)exp(-1/2ar^{2})$

積分すると、

$\int S(r)={{\sqrt {\pi /2}}S_{0}\cdot erf{{\sqrt {a}}r \over {\sqrt {2}}} \over {\sqrt {a}}}$

$V=\int _{0}^{r_{0}}S(r)={{\sqrt {\pi /2}}S_{0}\cdot erf{{\sqrt {a}}r_{0} \over {\sqrt {2}}} \over {\sqrt {a}}}$

${m_{T} \over m_{0}}={V\cdot \rho \over m}={{\sqrt {\pi /2}}\cdot erf{{\sqrt {a}}r_{0} \over {\sqrt {2}}} \over {\sqrt {a}}}\times {S_{0}\cdot \rho \over m}$

境界条件より、

$S(r_{0})=S_{0}exp(-1/2ar_{0}^{2})=mr_{0}\omega ^{2}/\sigma _{max}$

$S_{0}={mr_{0}\omega ^{2} \over \sigma _{max}exp(-1/2ar_{0}^{2})}$

よって、

${m_{T} \over m_{0}}={V\cdot \rho \over m}={{\sqrt {\pi /2}}\cdot erf{{\sqrt {a}}r_{0} \over {\sqrt {2}}} \over {\sqrt {a}}}\times {\rho r_{0}\omega ^{2} \over \sigma _{max}exp(-1/2ar_{0}^{2})}$

a=ρω^2なので、代入すると、

${m_{T} \over m_{0}}={V\cdot \rho \over m}={{\sqrt {\pi /2}}\cdot erf{{\sqrt {\rho \omega ^{2}}}r_{0} \over {\sqrt {2}}} \over {\sqrt {\rho \omega ^{2}}}}\times {\rho r_{0}\omega ^{2} \over \sigma _{max}exp(-1/2\rho \omega ^{2}r_{0}^{2})}$

CECPQ1は、GoogleがTransport Layer Security（TLS）経由で安全なWebブラウジングを行うために開発したポスト量子暗号である。 [1]

概要

CECPQ1は、大規模な量子コンピュータを所有する攻撃者に対しても秘匿性を維持できるように設計されている。 これは、TLSに組み込まれたキーアグリーメントアルゴリズムで、X25519とNew Hopeを組み合わせた初期的なRing learning with errors (RLWE)である。 New Hopeが突破可能とと判明したとしても、X25519キーアグリメントは、少なくとも既存の接続のセキュリティを最低限保証する。[1]

Google Chrome 54ベータ版で利用可能であり、[2] 2016年にChromeでの実験的な使用が終了し、Chromeの最新のアップデートでCECPQ1を無効にする予定だった。[3]

CECPQ1では、共有秘密材料の32バイトがX25519鍵交換を使用して導出され、さらに32ビットが新しいホップ格子ベースの鍵交換方法（量子抵抗である）を使用して導出される。 結果のバイトは連結され、共有キーを導出するためのプリマスタシークレットを形成する。$h\in L2(\mathbb {R} ):$

$h(t)=\textstyle \int \limits _{-\mu }^{2\mu }\displaystyle 2H(f)exp(i2\pi ft)df$

$||h'||22=||2\pi fH(f)||22\leqq (\pi \mu )2||22.$

$||h||2=||H||2$

$||h'(t)|2\leqq \mu ||h'||22.$

$||h'(t)|2\leqq \pi 2\mu 3||h||22.$$\nabla \times \mathbf {B} =\mu \left(\mathbf {J} +\varepsilon {\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}\right)$

$\nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}$