数学 の微分方程式 の分野における初期値問題 （しょきちもんだい、英 : Initial value problem 初期条件 として備えた常微分方程式 を用いて、その未知変数の任意の点における値を求める問題のことを言う（コーシー問題 とも呼ばれる）。物理学 あるいは他の自然科学 の分野において、あるシステムをモデル化することはある初期値問題を解くことと同義である場合が多い。そのような場合、微分方程式は与えられた初期条件に対してシステムがどのように時間発展 するかを特徴付ける発展方程式と見なされる。
初期値問題 とは、微分方程式
y
′
(
t
)
≡
d
y
d
t
=
f
(
t
,
y
(
t
)
)
,
{\displaystyle y'(t)\equiv {\frac {dy}{dt}}=f(t,y(t)),}
ただし
f : Ω → R n Ω は R × R n に初期条件
(
t
0
,
y
0
)
∈
Ω
{\displaystyle (t_{0},y_{0})\in \Omega }
が付帯されたもののことを言う。
初期値問題の解 は、上記の微分方程式および
y
(
t
0
)
=
y
0
{\displaystyle y(t_{0})=y_{0}\,}
を満たすような関数 y のことを言う。
この定義は、関数 y をベクトル とするような高位の問題も含んでいる。二階あるいはより高階の微分 を行うために、ベクトル y の要素としての新たな変数が導入される。
より一般的に、未知関数 y はバナッハ空間 や超関数 の空間などといった無限次元の空間上にも値を取りうる。
広いクラスの初期値問題において、解の存在と一意性は計算機を用いることで示されることもある。
ピカール・リンデレフの定理 は、t 0 および y 0 を含む領域において f が連続であり、変数 y について f がリプシッツ条件 を満足する場合に、初期値問題の解が t 0 を含むある区間で一意に存在することを保証する。定理の証明は、与えられた初期値問題を同値な積分方程式 に変換することにより行われる。その場合、積分はある関数を別の関数へ写す作用素として見なされ、その不動点 が求める解となる。バナッハの不動点定理 が適用されることにより、初期値問題の解であるような不動点の存在および一意性が示される。
ピカール・リンデレフの定理の古い証明では、上述のような積分方程式に収束する関数列を構築することにより、その極限としての初期値問題の解を求めている。そのような証明手法はピカールの方法 あるいは逐次近似法 と呼ばれている。
数学者の岡村博 は、初期値問題の解が一意となるための必要十分条件 を得た。この条件は、システムに対するリアプノフ関数 が存在することを必要とする。
いくつかの場合では、関数 f はC 1 級リプシッツ連続 ですらなく、解の局所的な一意存在性を保証するための一般的な結果が適用されないことがある。しかし、ペアノの存在定理 は、関数 f が単なる連続関数であっても、解の時間に関する局所存在性が保証されることを示している。ただしここで問題となるのは、解の一意性の保証はされていない、ということである。この結果は参考文献 Coddington & Levinson (1955, Theorem 1.3)[ 1] [ 2] f が不連続である場合の解の存在を扱ったカラテオドリの存在定理 が挙げられる。
簡単な例の一つとして、微分方程式
y
′
≡
d
y
d
t
=
0.85
y
{\displaystyle y'\equiv {\frac {dy}{dt}}=0.85y}
および初期条件
y
(
0
)
=
19
{\displaystyle y(0)=19}
からなる初期値問題の解を求める。
y を左辺、t を右辺にまとめる（変数分離 ）ことで
d
y
y
=
0.85
d
t
{\displaystyle {\frac {dy}{y}}=0.85dt}
を得る。この両辺を積分することで
ln
|
y
|
=
0.85
t
+
B
{\displaystyle \ln |y|=0.85t+B}
を得る（B は積分定数）。対数 ln を消すことで
|
y
|
=
e
B
e
0.85
t
{\displaystyle |y|=e^{B}e^{0.85t}}
を得る。C を C = ±eB
y
=
C
e
0.85
t
{\displaystyle y=Ce^{0.85t}}
を得る。ここで C の値については、初期条件 y (0) = 19 を代入することにより
19
=
C
e
0.85
×
0
{\displaystyle 19=Ce^{0.85\times 0}}
∴
C
=
19
{\displaystyle \therefore C=19}
が得られるため、最終的に求める解は
y
(
t
)
=
19
e
0.85
t
{\displaystyle y(t)=19e^{0.85t}}
となる。
これは「解が存在するとすれば上記の式で与えられる」ことの証明に過ぎない。しかし、この証明は逆向きに辿れる、あるいは前述の通り、解の存在が一般的に証明されているので、上記の
y
{\displaystyle y}
初期値問題
y
′
+
3
y
=
6
t
+
5
,
y
(
0
)
=
3
{\displaystyle y'+3y=6t+5,\qquad y(0)=3}
はラプラス変換 により
s
Y
(
s
)
−
y
(
0
)
+
3
Y
(
s
)
=
6
s
2
+
5
s
{\displaystyle sY(s)-y(0)+3Y(s)={\frac {6}{s^{2}}}+{\frac {5}{s}}}
∴
Y
(
s
)
=
y
(
0
)
s
2
+
5
s
+
6
s
2
(
s
+
3
)
{\displaystyle \therefore Y(s)={\frac {y(0)s^{2}+5s+6}{s^{2}(s+3)}}}
と変形される。これに部分分数分解 を行う。
Y
(
s
)
=
α
s
+
β
s
2
+
γ
s
+
3
{\displaystyle Y(s)={\frac {\alpha }{s}}+{\frac {\beta }{s^{2}}}+{\frac {\gamma }{s+3}}}
とおくと
Y
(
s
)
=
(
α
+
γ
)
s
2
+
(
3
α
+
β
)
s
+
3
β
s
2
(
s
+
3
)
{\displaystyle Y(s)={\frac {(\alpha +\gamma )s^{2}+(3\alpha +\beta )s+3\beta }{s^{2}(s+3)}}}
α
=
1
,
β
=
2
,
γ
=
y
(
0
)
−
1
{\displaystyle \alpha =1,\beta =2,\gamma =y(0)-1}
より
Y
(
s
)
=
1
s
+
2
s
2
+
y
(
0
)
−
1
s
+
3
,
y
(
0
)
=
3
{\displaystyle Y(s)={\frac {1}{s}}+{\frac {2}{s^{2}}}+{\frac {y(0)-1}{s+3}},\qquad y(0)=3}
と展開されるから、これに逆ラプラス変換を行うと、解は
y
(
t
)
=
2
e
−
3
t
+
2
t
+
1
{\displaystyle y(t)=2e^{-3t}+2t+1\,}
となる。実際、この解は
y
′
+
3
y
=
d
d
t
(
2
e
−
3
t
+
2
t
+
1
)
+
3
(
2
e
−
3
t
+
2
t
+
1
)
=
(
−
6
e
−
3
t
+
2
)
+
(
6
e
−
3
t
+
6
t
+
3
)
=
6
t
+
5
{\displaystyle {\begin{aligned}y'+3y&={\frac {d}{dt}}(2e^{-3t}+2t+1)+3(2e^{-3t}+2t+1)\\&=(-6e^{-3t}+2)+(6e^{-3t}+6t+3)\\&=6t+5\end{aligned}}}
より、もとの微分方程式を満たす。
y ∈ C 1 (R
{
y
′
(
x
)
−
2
x
y
(
x
)
=
0
,
x
∈
R
,
(
#
)
y
(
0
)
=
4
{\displaystyle \left\{{\begin{array}{lll}y'(x)-2xy(x)=0,&x\in \mathbb {R} ,&(\#)\\y(0)=4&\end{array}}\right.}
の解を逐次近似法 によって求めよう。(#) の変数を t に替え、両辺を t = 0 から t = x まで積分すると次の積分方程式 を得る。
y
(
x
)
=
4
+
∫
0
x
2
t
y
(
t
)
d
t
.
{\displaystyle y(x)=4+\int _{0}^{x}2ty(t)dt.}
ここで、逐次近似列 と呼ばれる関数列
(
y
n
)
n
∈
N
∪
{
0
}
{\displaystyle (y_{n})_{n\in \mathbb {N} \cup \{0\}}}
y
0
(
x
)
≡
4
,
y
n
(
x
)
:=
4
+
∫
0
x
2
t
y
n
−
1
(
t
)
d
t
{\displaystyle y_{0}(x)\equiv 4,\quad y_{n}(x):=4+\displaystyle \int _{0}^{x}2ty_{n-1}(t)\ dt}
により定めると、
y
n
→
y
(
n
→
∞
)
{\displaystyle y_{n}\to y\ (n\to \infty )}
y
1
(
x
)
=
4
+
∫
0
x
2
t
y
0
(
t
)
d
t
=
4
+
4
∫
0
x
2
t
d
t
,
y
2
(
x
)
=
4
+
∫
0
x
2
t
y
1
(
t
)
d
t
=
4
+
∫
0
x
2
t
[
4
+
4
∫
0
t
2
s
d
s
]
d
t
=
4
+
4
∫
0
x
2
t
d
t
+
4
∫
0
x
d
d
t
[
1
2
(
∫
0
t
2
s
d
s
)
2
]
d
t
=
4
+
4
∫
0
x
2
t
d
t
+
4
⋅
1
2
(
∫
0
x
2
t
d
t
)
2
,
y
3
(
x
)
=
4
+
∫
0
x
2
t
y
2
(
t
)
d
t
=
4
+
∫
0
x
2
t
[
4
+
4
∫
0
t
2
s
d
s
+
4
⋅
1
2
(
∫
0
t
2
s
d
s
)
2
]
d
t
=
4
+
4
∫
0
x
2
t
d
t
+
4
⋅
1
2
(
∫
0
x
2
t
d
t
)
2
+
4
⋅
1
2
∫
0
x
2
t
(
∫
0
t
2
s
d
s
)
2
d
t
=
4
+
4
∫
0
x
2
t
d
t
+
4
⋅
1
2
∫
0
x
d
d
t
[
1
3
(
∫
0
t
2
s
d
s
)
3
]
d
t
=
4
+
4
∫
0
x
2
t
d
t
+
4
⋅
1
2
(
∫
0
x
2
t
d
t
)
2
+
4
⋅
1
2
⋅
1
3
(
∫
0
x
2
t
d
t
)
3
{\displaystyle {\begin{aligned}y_{1}(x)&=4+\int _{0}^{x}2ty_{0}(t)\ dt=4+4\int _{0}^{x}2t\ dt,\\y_{2}(x)&=4+\int _{0}^{x}2ty_{1}(t)\ dt=4+\int _{0}^{x}2t\left[4+4\int _{0}^{t}2s\ ds\right]\ dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2t\ dt+4\int _{0}^{x}{\dfrac {d}{dt}}\left[{\dfrac {1}{2}}\left(\int _{0}^{t}2s\ ds\right)^{2}\right]\ dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2t\ dt+4\cdot {\frac {1}{2}}\left(\int _{0}^{x}2t\ dt\right)^{2},\\y_{3}(x)&=4+\int _{0}^{x}2ty_{2}(t)dt\\&=4+\int _{0}^{x}2t\left[4+4\int _{0}^{t}2sds+4\cdot {\frac {1}{2}}\left(\int _{0}^{t}2sds\right)^{2}\right]dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2tdt+4\cdot {\frac {1}{2}}\left(\int _{0}^{x}2tdt\right)^{2}+4\cdot {\dfrac {1}{2}}\int _{0}^{x}2t\left(\int _{0}^{t}2sds\right)^{2}dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2tdt+4\cdot {\frac {1}{2}}\int _{0}^{x}{\dfrac {d}{dt}}\left[{\dfrac {1}{3}}\left(\int _{0}^{t}2sds\right)^{3}\right]dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2tdt+4\cdot {\frac {1}{2}}\left(\int _{0}^{x}2tdt\right)^{2}+4\cdot {\frac {1}{2}}\cdot {\frac {1}{3}}\left(\int _{0}^{x}2tdt\right)^{3}\end{aligned}}}
などとなるので、帰納的に
y
n
(
x
)
=
4
∑
k
=
0
n
1
k
!
(
∫
0
x
2
t
d
t
)
k
{\displaystyle y_{n}(x)=4{\textstyle \sum \limits _{k=0}^{n}}{\dfrac {1}{k!}}\left(\int _{0}^{x}2tdt\right)^{k}}
となることが分かる。よって、指数関数 exp の定義から
y
(
x
)
=
lim
n
→
∞
y
n
(
x
)
=
4
∑
k
=
0
∞
1
k
!
(
∫
0
x
2
t
d
t
)
k
=
4
exp
(
∫
0
x
2
t
d
t
)
=
4
e
x
2
{\displaystyle {\begin{aligned}y(x)&=\lim _{n\to \infty }y_{n}(x)\\&=4{\textstyle \sum \limits _{k=0}^{\infty }}{\dfrac {1}{k!}}\left(\int _{0}^{x}2tdt\right)^{k}\\&=4\exp \left(\int _{0}^{x}2tdt\right)\\&=4e^{x^{2}}\end{aligned}}}
と求まる。実際、次が成り立つ。
y
′
(
x
)
−
2
x
y
(
x
)
=
2
x
⋅
y
(
x
)
−
2
x
y
(
x
)
=
0
,
y
(
0
)
=
4
e
0
=
4.
{\displaystyle y'(x)-2xy(x)=2x\cdot y(x)-2xy(x)=0,\ \ \ \ \ y(0)=4e^{0}=4.}
^ Coddington, Earl A. and Levinson, Norman (1955). Theory of ordinary differential equations . New York-Toronto-London: McGraw-Hill Book Company, Inc. ^ Robinson, James C. (2001). Infinite-dimensional dynamical systems: An introduction to dissipative parabolic PDEs and the theory of global attractors . Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 0-521-63204-8
Hirsch, Morris W. and Smale, Stephen (1974). Differential equations, dynamical systems, and linear algebra . New York-London: Academic Press Okamura, Hirosi (1942). “Condition nécessaire et suffisante remplie par les équations différentielles ordinaires sans points de Peano” (French). Mem. Coll. Sci. Univ. Kyoto Ser. A. 24 : 21–28. Polyanin, Andrei D. and Zaitsev, Valentin F. (2003). Handbook of exact solutions for ordinary differential equations (2nd ed.). Boca Raton, FL: Chapman & Hall/CRC. ISBN 1-58488-297-2 
![{\displaystyle {\begin{aligned}y_{1}(x)&=4+\int _{0}^{x}2ty_{0}(t)\ dt=4+4\int _{0}^{x}2t\ dt,\\y_{2}(x)&=4+\int _{0}^{x}2ty_{1}(t)\ dt=4+\int _{0}^{x}2t\left[4+4\int _{0}^{t}2s\ ds\right]\ dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2t\ dt+4\int _{0}^{x}{\dfrac {d}{dt}}\left[{\dfrac {1}{2}}\left(\int _{0}^{t}2s\ ds\right)^{2}\right]\ dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2t\ dt+4\cdot {\frac {1}{2}}\left(\int _{0}^{x}2t\ dt\right)^{2},\\y_{3}(x)&=4+\int _{0}^{x}2ty_{2}(t)dt\\&=4+\int _{0}^{x}2t\left[4+4\int _{0}^{t}2sds+4\cdot {\frac {1}{2}}\left(\int _{0}^{t}2sds\right)^{2}\right]dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2tdt+4\cdot {\frac {1}{2}}\left(\int _{0}^{x}2tdt\right)^{2}+4\cdot {\dfrac {1}{2}}\int _{0}^{x}2t\left(\int _{0}^{t}2sds\right)^{2}dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2tdt+4\cdot {\frac {1}{2}}\int _{0}^{x}{\dfrac {d}{dt}}\left[{\dfrac {1}{3}}\left(\int _{0}^{t}2sds\right)^{3}\right]dt\\&=4+4\int _{0}^{x}2tdt+4\cdot {\frac {1}{2}}\left(\int _{0}^{x}2tdt\right)^{2}+4\cdot {\frac {1}{2}}\cdot {\frac {1}{3}}\left(\int _{0}^{x}2tdt\right)^{3}\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f87a3bb6f9f11a2b81ccee4fc7177f517e0072fb)
